Лорд Кельвин изобрел шкалу Кельвина в 1848 году термометры. Шкала Кельвина измеряет предельные значения температуры и холода Кельвин разработал идею абсолютной температуры, что называется "Второй закон термодинамики", и разработал динамическую теорию тепла.
в 19-го векаученые исследовали, какая температура была самой низкой из возможных. Шкала Кельвина использует те же единицы, что и шкала Цельсия, но начинается с ПОЛНЫЙ НОЛЬ, температура при котором все, включая воздух, замерзает. Абсолютный ноль - это O K, что составляет - 273 ° C.
Лорд Кельвин - Биография
Сэр Уильям Томсон, барон Кельвин из Ларгса, лорд Кельвин из Шотландии (1824 - 1907) учился в Кембридже Университет, был чемпионом по гребле, а затем стал профессором естественной философии в университете Глазго. Среди других его достижений было открытие в 1852 году «эффекта Джоуля-Томсона» газов и его работа над первым трансатлантическим телеграф кабель (для которого он был посвящен в рыцари), и его изобретение зеркального гальванометра, используемого в кабельной сигнализации, сифонного регистратора, механического предиктора прилива, улучшенного судового компаса.
Выдержки из: «Философский журнал», октябрь 1848 г., издательство Кембриджского университета, 1882 г.
... Характерное свойство шкалы, которую я сейчас предлагаю, состоит в том, что все степени имеют одинаковое значение; то есть, единица тепла, спускающаяся от тела A при температуре T ° этой шкалы к телу B при температуре (T-1) °, будет давать тот же механический эффект, каким бы ни было число T. Это можно справедливо назвать абсолютным масштабом, поскольку его характеристика совершенно не зависит от физических свойств какого-либо конкретного вещества.
Чтобы сравнить эту шкалу со шкалой воздушного термометра, необходимо знать значения (в соответствии с принципом оценки, изложенным выше) степеней воздушного термометра. Теперь выражение, полученное Карно из рассмотрения его идеального парового двигателя, позволяет нам вычислить эти значения, когда скрытая теплота данного объема и давление насыщенного пара при любой температуре экспериментально определяется. Определение этих элементов является основным объектом великой работы Рено, о которой уже говорилось, но в настоящее время его исследования не завершены. В первой части, которая только что была опубликована, скрытые нагревы данного веса и давления насыщенного пара при всех температурах от 0 ° до 230 ° (Cent. из воздушного термометра), были установлены; но, кроме того, необходимо знать плотность насыщенных паров при различных температурах, чтобы мы могли определить скрытую теплоту данного объема при любой температуре. М. Регно объявляет о своем намерении начать исследования для этого объекта; но пока результаты не станут известны, у нас нет никакого способа дополнить данные, необходимые для настоящей проблемы, кроме как путем оценки плотности насыщенного пара при любой температуре ( соответствующее давление, известное из уже опубликованных исследований Рено), в соответствии с приблизительными законами сжимаемости и расширения (законы Мариотта и Гей-Люссака или Бойля и Dalton). В пределах естественной температуры в обычных климатических условиях плотность насыщенных паров составляет фактически найденный Regnault (Études Hydrométriques в Annales de Chimie), чтобы очень близко проверить эти законы; и у нас есть основания полагать из экспериментов, проведенных Гей-Люссаком и другими, что при температуре 100 ° не может быть значительных отклонений; но наша оценка плотности насыщенного пара, основанная на этих законах, может быть очень ошибочной при таких высоких температурах, как 230 °. Следовательно, полностью удовлетворительный расчет предлагаемой шкалы не может быть сделан до тех пор, пока не будут получены дополнительные экспериментальные данные; но с данными, которыми мы на самом деле обладаем, мы можем приблизительное сравнение новой шкалы со шкалой воздушного термометра, которая, по крайней мере, между 0 ° и 100 ° будет приемлемой.
Труд выполнения необходимых расчетов для проведения сравнения предлагаемой шкалы со шкалой воздушного термометра, между пределы 0 ° и 230 ° последнего были любезно предприняты г-ном Уильямом Стилом, в последнее время из колледжа Глазго, в настоящее время из колледжа Святого Петра, Кембридж. Его результаты в табличных формах были представлены Обществу с диаграммой, на которой сравнение двух шкал представлено графически. В первой таблице показаны величины механического воздействия, вызванного падением единицы тепла через последовательные градусы воздушного термометра. Принятая единица измерения тепла - это количество, необходимое для повышения температуры килограмма воды с 0 ° до 1 ° воздушного термометра; а единица механического воздействия - метр-килограмм; то есть килограмм подняли на метр в высоту.
Во второй таблице представлены температуры в соответствии с предложенной шкалой, которые соответствуют различным градусам воздушного термометра от 0 ° до 230 °. Произвольные точки, которые совпадают на двух шкалах: 0 ° и 100 °.
Если мы сложим вместе первые сто чисел, приведенных в первой таблице, мы найдем 135,7 для объема работы из-за единицы тепла, спускающегося с тела A при 100 ° до B при 0 °. Теперь, по словам доктора Блэка, 79 таких единиц тепла (его результат очень незначительно исправлен Регно) растопят килограмм льда. Следовательно, если тепло, необходимое для таяния фунта льда, теперь принимается за единицу, и если за единицу механический эффект, объем работы, который должен быть получен при спуске единицы тепла со 100 ° до 0 °, составляет 79x135,7 или 10,700 около. Это то же самое, что 35,100 футов фунтов, что немного больше, чем работа двигателя мощностью в одну лошадь (33000 футов) в минуту; и, следовательно, если бы у нас был паровой двигатель, работающий с идеальной экономией на одной лошадиной силе, котел находился на температура 100 °, и конденсатор, поддерживаемый при 0 ° при постоянной подаче льда, будет таять меньше, чем фунт льда в минута.